“哈依！” 随后西川公一郎带着执行确认书走到了操作台边，与执行人员做起了交接。 又过了五分钟。 一位国字脸络腮胡模样的工作人员右手高高举起： “西川先生，费米实验室已经开机了！” 见此情形。 西川公一郎又等了小半分钟，方才说道： “那……米娜桑，我们也开机吧！” “哈依！” 在指令下达后。 主控室内陆续开始响起了一道道报点声： “d1点已就位！” “束流管已准备完毕！” “离子束充能中……能级三区……二区……一区……已达基准线！” “对撞点实时拟合中……已锁定2364处理论散射点……” 虽然每个位置彼此之间只间隔三四米不到，这些报点声却喊得声嘶力竭，仿佛森下下士附体了一般。 顺带一提。 这是真事儿——在富士电视台为益川敏英拍摄的一部记录片中，就曾经有过一段这样的画面，看起来贼拉惊悚。 那部纪录片在08－10年之间很火，以至于霓虹人在看到天宫一号发射画面的时候都有些懵逼： 华夏人点火的时候都这么淡定的吗？ 客观来说这种做法谈不上谁对谁错，或许算是意识形态的某种差异吧，彼此看对方的举动都感觉有些魔怔…… 接着很快。 在所有指令输入完毕后。 两道铅离子束迅速被相向发射而出，以接近光速的速度完成了碰撞。 考虑到那颗11.4514gev量级粒子的相关属性，这次的kek还设计了一个非常精妙的环节： 左边一束光正常发射，右边一束光延迟7.4纳秒发射。 如此一来。 碰撞点便会略微靠右。 换而言之…… 在近光速的速度区间中，右边的离子束在某种程度——注意是某种程度上，可以视作与轰击粒子距离较远的靶。 因此体系的总能量几乎等于就等于轰击粒子所携带的能量e0，同时这个能量可以分解成粒子相对运动的能量e以及两个粒子的质心的能量e′，即e0=e＋e′。 假定单位时间、单位面积有若干个粒子轰击靶心——靶心直接当成单个粒子。 比如期间有5个粒子轰击靶心中的单个粒子，则记：n=5mm－2s－1。 n可以称为通量，代表轰击的强度。 如果用nσ0（θ0，空集0）Δw0Δt表示就是： 经过Δt时间散射后，进入θ0，空集0方向的小立体角Δw0的粒子的个数。 接着定义σ0（θ0，空集0）为微分散射截面，具有面积量纲。 此前的小立体角已经确定了是1.99°，也就是说影响微分散射截面最优数值的变量，只剩下了Δt。 看到这里。 想必不少聪明的同学第五次明白了。 没错。 在Δt=7.4纳秒的时候，质心系散射截面和分散粒子角都同时拥有着最优解。 当然了。 这个最优解依旧是一个概率解，目前没人任何人可以精准的预测出粒子的运行轨迹。 就之前举过的赛道例子描述就是…… 一万条可能存在的赛道中，kek先排除了不可能的1999条，然后又在剩余的赛道中选中了3999条，以此来保证足够的概率。 咻咻咻—— 大量被加速的铅离子从束流管中通过，每个团簇的横截面积是16x16μm^2，比ｍ.iyｉguo.neT